Bizonyíték az egynél nagyobb hatásfokra R-L körben kapcsolgatott induktivitással.

by J.L.Naudin, W.D.Bauer and S.Hartmann
© 1.version 30.9.97, 2.enlarged version 5.10.97
updated 6th of October 97

Le kell szögezni, hogy ez a teszt áramkör bifiláris tekercsekkel lett megpróbálva, de úgy használtuk, mint 2 normál soros drót tekercseket és NEM A BIFILÁRIS NEM INDUKTÍV módban!

Az elméleti számításainknál 2 normál tekercset használunk, ahol a fluxus nem létesít interakciót (kölcsölnhatást), továbbá tanácsoljuk, hogy két normál tekercset használj, amelyek nincsenek mágnesesen párosítva, ha te ki akarod próbálni ezt a kísérletet!

Kísérleti rész:

Követve Fred Epps és Stefan Hartmann ötleteit bifiláris tekercseket használt a szerző (J.L.N) a kísérletekben, megépítve a következő áramkört, amelynél figyelemre méltó az áramkör Rg terhelésen tapasztalt hullámforma.

A felhasznált energia számítása:
Ennek az áramkörnek az egynél nagyobb hatásfokát a fogyasztó ellenállásánál a következő módon láthatjuk:
Mivel az áramkör egy R-L kör, elsősorban, mi úgy tudjuk leírni a hullámformát az oszcillogram mindegyik fél ciklusában az R8-nál, hogy

Ebből mi bele tudjuk kalkulálni az áramot a ciklusba

 Ebből következik:

Az akkumulátor bementi munkája egy frekvencia ciklusnál

Kimenet az Rg ellenállásra

Hatásfok:

Javaslat a lehetséges további hatásfok növelésre:
1.) Hasznos úgy választani az , hogy a egy maximumot érjen el, melynek extrapolálásával mi meg tudjuk oldani az egyenletet..  Ebből megkapjuk a maximális hatásosságot, amikor is . Ilyen feltétel alatt a lehetséges maximális hatásfok

2.) A feszültség ugrás következtében a kapcsolgatás maximalizált legyen. Tehát a kapcsolgatott tekercs legyen minél nagyobb, és a tekercs kapcsolása olyan gyors amennyire csak lehetséges. A parazita kapacitását a tekercsnek le kell redukálni, amennyire csak lehetslges a tekercs csévélése által ami magasabb legyen, mint egy sima Tesla tekercs amelyek ennek a tervnek a extremum-ja.(?)
3.) az időzítő hatását ketté kell választani, amennyire csak lehetséges.
4.)A felső csúcsok fokozzák a hatásfokot, míg az alsó csúcsok összenyonmják azt. Tehát az alsó csúcsok hatását csökkenthetjük lassú kapcsolással, egy tranzisztoron, amelyre alkalmas egy alaptranzisztor, vagy egy FET.

Teoretikus rész: (2 normál légmagos tekercsre, melyek nincsenek magnesesen párban!)
 Az áramkör elvénél figyelembe kellvenni, hogy ez egy egyszerű R-L kör, melyet a következő ábra reprezentál.

Az áramkör differenciál egyenlete

Mer az I_LR' = I_g - I_R az utolsó egyenletet le lehet írni úgy is, hogy

A bal oldala a differenciál egyenletnek tartalmazza az inhomogén részt, mivel ennek alapján lehet FET-et, vagy tranzisztort képviseltetni a fenti ábrán úgy mint egy változtatható ellenállást. Feltételezzük továbá a demonstráció céljából azt, hogy I_R a FET nyitott fázisában lesz úgy, hogy (-sel mint kapcsolási dővel)

a zárt fázis tart

Továbbá mi úgy választottuk R' -t, hogy R'.I _LR'<<U₀ , így R'.I _LR' elhagyhattuk U₀ -val szemben.
Tehát az egyenletet (8) le lehetett redukálni egy normál R-L körré, amely alá van vetve négyszögjel feszültség csúcsoknak

A megoldását ennek a problémának feloldja a legtöbb szabványos elektronikai könyv és van egy ábrájuk, amely pontosan hasonlít a fent lévő szkóp képre.

Konklúzió:
Azért, hogy teljesítsük a termodinamika energia megmaradás törvényét (első törvény) energiának kell jönnie az áramkörbe a kapcsolgatott tekercsnél.
Ha ez a többlet energia a környezeti hőből alakult át, akkor mérhető módon kellene lehűlnie a tekercsnek, és a ferritnek!
De a probléma akkor jelentkezikennél a magyarázatnál, ha nekünk egy légmagos tekercsünk van a nagyon alacsony hőmérsékletű vákumnban.
További lehetséges magyarázatként felmerül a Zero Point Energy ZPE, G-strain (?) energia, vagy egyéb hasonló koncepció.

Fordította Tuvok 2003.07.01